Gränsskikt och strömningsmotstånd

No-slip gör att fluiden bromsas nära väggen. Förträngningstjockleken $\delta^*=\int_0^\infty(1-u/U_\infty)\,dy$ mäter förlust av volymflöde. Rörelsemängdstjockleken $\theta=\int_0^\infty(u/U_\infty)(1-u/U_\infty)\,dy$ mäter förlust av rörelsemängdsflöde. De är olika mått och kan inte bytas mot varandra.

Om två likadana laminära gränsskikt utvecklas i en spalt med höjden $h$, är den effektiva kärnbredden $h-2\delta^*$. En enkel kontinuitetsmodell blir $U_\infty h=V(h-2\delta^*)$. Med $h=15\,\mathrm{mm}$ och $\delta^*=1{,}70\,\mathrm{mm}$ fås $V/U_\infty=15/(15-3{,}40)\approx1{,}29$. Förträngningstjockleken tas från Blasiusrelationen när den plana plattans antaganden är tillämpliga.

Kroppsmotstånd definieras vanligen med $D=C_D\rho U_\infty^2A_{\mathrm{ref}}/2$; kontrollera diagrammets referensarea. För en cylinder i tvärström är den $dL$, för en sfär $\pi d^2/4$. Plattfriktion använder i stället våt area, vilket ger två ytor för en platta med strömning på båda sidor. Blasius förutsätter laminärt gränsskikt, plan platta och noll tryckgradient. Motståndskoefficienter kan ändras kraftigt med Reynolds tal, särskilt nära motståndskrisen.